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6.2.5 电场强度的计算
在本知识点中,我们将给大家介绍使用迭加原理计算场强的方< br>法。重点是微积分的使用。使用微积分计算场强的步骤大致有:
1、建立坐标系:目的是便于表示场强的方向和选择积分的变量;
2、选取元电荷:即对连续带电体进行微分;
3、写出元电荷在考察点的场强大小;
4、分析元电荷在考察点场强的方向:目的是为写分量做准备;
5、写出元电荷在考察点场强的各个分量:目的是为对各个分量
积分做准备;
6、分别对各个分量积分,并在积分过程中选择恰当的积分变量
和统一变量。
【例1】求电偶极子中垂线上任意一点的电场强度。
电偶极子的电场
【 解】如上图所示。设电偶极子的电量分别为+q和-q,用l表示
从负电荷指向正电荷的矢量。设中垂线 上任意一点P相对于+q和-q
的位置矢量分别为r
+
和r
-
,而r
+
=r
-
。+q和-q在P点处产生的场强
分别为
以r表示电偶极子中心到P点距离,则
。在距离电偶极子甚远时,即r>>l时,取一级近似有
而P点的总场强为
式中p=ql是电偶极子的电矩,这样上述结果又可以写成
此结果表明,电偶极子在其中垂线上距电偶极子中心较远处各点
的电场强度与电偶极子的电矩成正比, 与该点离电偶极子中心的距
离的三次方成反比,方向与电矩的方向相反。
【例2】试求一均匀 带电直线外任意一点处的场强。设直线长为
L(见下图),电荷线密度(即单位长度上的电荷)为(设) 。
设直线外场点P到直线的垂直距离为
的连线与垂线的夹角分别为和。
,P点与带电直线的上下端点
带电直线外一点的电场
【解】均匀带电直 线可以理解为实际问题中一根带电直棒的抽象
模型,如果我们仅限于考虑离棒的距离比棒的截面尺寸大得 多的地
方的电场,则该带电直棒就可以看作一条带电直线。P点处的场强可
以通过微积分来求解 。
在带电直线上任取一长为的元电荷,其电量
,
和
。以P点到
。元 电荷dq
。因而
带电直线的垂足O为原点,取如图所示坐标轴
在P点的场强dE沿两 个轴方向的分量分别为
,从而(此式在几何上表示,当很小时,
由于
对P点张开的角度与的关系),并且,所以
到,所以 由于对整个带电直线来说,q的变化范围是从
同理可得
P点总场强的大小可以由下式得到
有几种特殊情况,讨论如下:
(1)中垂线上的点 在中垂线上,则有,
将代入,可得
此电场的方向垂直于带电直线而指向远离直线的一方。
(2)无限长直线外任意一点处的场强 真实的生活中没有无限
长,无限长只是一个相对的概念,在本题中无限长的准确描述是
,故有
时,中垂线上的电场此外,在远离带电直线的区域,即当
强度
其中为带电直线所带的总电量。此结果显示,离带电直线
很远处该带电 直线的电场相当于一个点电荷q的电场。
【例3】求均匀带电圆环轴线上的场强。如下图所示,一均匀 带
电细圆环,半径为R,所带总电量为q(设q>0),圆环轴线上场点
P到圆心的距离为x。
【解】 根据微积分的思想,我们把圆环微分成为许多小段,任
一小段dl上的带电量为dq。 设此元电荷dq在P点的场强为dE, dE
沿平行和垂直于轴线的两个方向的分量分别为
荷分 布对于轴线对称,所以圆环上全部电荷的
零,因而P点的场强沿轴线方向,且
和。由于圆环电
分量的矢量和为
均匀带电细圆环轴上的电场
式中积分为对环上全部电荷q积分。设P点与dq的距离为r,由
于
与x轴的夹角,所以 其中q为
此式中的积分值即为整个环上的电荷q,所以
,而。可将上式改写为 考虑到
E的方向为沿着轴线指向远方。
当时,,则E的大小为
此结果说明,远离环心处的电场也相当于一个点电荷q所产生的
电场。当时,,则E的大小为
即在靠近圆心的轴线上场强大小与x成正比。
【例4】试求均匀带点 电圆盘轴线上的场强。设带电圆盘半径为
R(如下图),电荷面密度(即单位面积上的电荷)为
求圆面轴线上距离圆心x处场点P的场强。
(设),
均匀带电圆面轴线上的电场
【解】一带电平板,如果其面积的线度及考察点到平板的距离都
远远大于它的厚度,该带电板就 可以看作一个带电平面。带电圆盘
可看成由许多同心的带电细圆环组成。取一个半径为r,宽度为dr< br>的细圆环(即将圆盘微分成许多圆环),由于此环的面积为,
带有电荷
大小为
,所以由上一例题可知,此圆环电荷在P点的场强
方向沿着轴线指向远 方。由于组成圆面的各圆环的电场dE的方
向都相同,所以P点的总场强为各个圆环在P点场强的大小的 积分,
即
其方向也垂直于圆面指向远方。
当时,
此时相对于x,可将该带电圆盘看作“无限大”带电平面。因此,
可以 说,在一无限大均匀带电平面外的电场是一个均匀场,其大小
由上式给出。
当时,
于是
为圆面所带的总电量。这一结果也说明,在远离带电 式中
圆面处的电场也相当于一个点电荷的电场。
电场强度迭加原理
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