薄组词：磁场强度H和磁感应强度B的区别,联系和物理意义.

2020年11月12日发(作者：扶廷修)

设想你暂时只知道磁场是由磁铁产生, 也知道牛顿力学, 但尚不知道怎么物理上
定义 “ 磁场 ” 。
有一天,你用电流做实验。你惊讶的发现:通了电的导线能使它附近的小磁针扭
转,从而得 出了 “ 电流也产生磁场 ” 的结论。
进一步,你通过力学(如平行电流线,扭转力矩等的测量,你发现 1. 长直导线外,到
导线 距离相等的点,磁针感受到的 “ 磁场 ” 强度相同 2. 距离不同的点, “ 磁场 ” 强度
随着距离成反 比。这样,你便想要通过力学测量和电流强度定义一个物理量 H ,
2*pi*r*H=I。对形状稍稍 推广,你就得到了安培环路定理的一般积分形式。
注意这时候不需要用到真空磁导率 μ0,因为你只要知道电流 I 就足以定义 H 这
个物理量, 没有理由知道 μ0这回事儿。
现在,你有了 H ,有了 “ 电流能够产生磁场 ” 这个概念,有了安培环路定理。你心
满意足,转 移了研究兴趣,开始研究带电粒子的受力。
对于一定速度的粒子, 加上刚才的磁场, 通过几何轨道, 牛顿力学, 你可以测出粒
子受的力。 你发现受的力和电荷数 q 以及速度成正比,也和 H 成正比,但是力 F 并
不直接等于 qvH , 而是还差一个因子:F=A*q*vⅹ H , A 只是个待定因子,暂未赋予物
理意义。
这个公式多了个外加因子,不好看。现在你开始考虑构建 “ 磁导率 ” 这个概念,
因为 H 只是 电流外加给的磁场, 你希望通过粒子受力, 直接定义一个粒子感受到的
磁场 —— 叫它 B , 使 得 F= qvⅹ B 成立。现在你理解的磁导率,就是一个粒子对外
界磁场的受力响应程度:磁导 率大,那么同样大的外加磁场 H 使得粒子受力的响应
(如偏转也越大;磁导率如果为零, 那么多大的磁场也不会使得粒子有偏转等力学反
应, 磁导率如果近乎无限大, 你只要加一丁 点外磁场 H ,粒子就已经偏转的不亦乐乎
了。
你开始管这个磁导率叫 μ,并且定义 μ=BH。其中 H 是(通过电流外来的, B 是
使得粒子 偏转的响应。这样,磁导率 =粒子的响应 外加的场。这个式子有着深刻背


景,正是理论物理 里线性响应理论的雏形。 此外, 你发现, 粒子处于真空中的时候,
这个 μ是一个与任何你能 想到的物理量都无关的常数,这正是真空磁导率。
目前你已经很有成就了:你通过得到了一个外磁场 H , 并在真空环境下, 把这个
磁场作用于 带 q 电荷的粒子,你测量粒子受力 F= qvⅹ B ,并且把测量力 F 和速度 v
得到的 B 值与测量 电流 I 得到的 H 值相除,你便得到了真空磁导率。
现在你已经知道了, H 与 B 单位的不同,仅仅是由于你最开始研究力学用的单位,
和开始 研究电荷、电流的单位的不同,导致的一种单位换算。 H 从 I 得来, B 从 F
得来,所以看到 的是 “ 施 H” 与 “ 受 B” 的关系。 (实际过程还要复杂些,因为先研究
的是电场的情形,然后导 出了磁场下的情况,所以你看到的 μ0是个漂亮的严格值,而
真空介电常数作为另一种线性 响应确是一个长长的实验数字 。
既然知道了 B 与 H 单位不同只是由于电流和牛顿力学导致的,现在你为了简化,
将二者单 位化为相同单位:B=H;这样你就得到了电磁学里更常用的高斯单位制。如
果需要换算,随 时添加磁导率即可。
你开始进一步研究了。你已经研究了电流产生磁场的效应,以及单个粒子在磁
场中的运动。 那么,有着大量粒子的各种材料介质,从铁块,到石墨,到玻璃,它们对于
磁场的相应是如
何呢?
现在你通过电流 I ,把磁场 H 加到某种材料当中,你所要研究的粒子,不再活在真
空,而在 材料里活动,它可以是金属里本身自带的电子,也可以是通过外界射束打入
的。这都无妨, 只需记住现在你要研究的粒子不再在真空, 而在介质里。 一个粒子
受到的力学上的响应, 当 然是与这个点的总磁场有关。因此, B 的意义就变得丰富
了,它代表在该点处的总磁场。为 什么说 “ 总 ” 磁场呢?考虑空间里的一点,没有材
料的时候磁场值为 H 。现在有了材料,这一 点处于材料中,外加场 H 穿进材料后,材
料受 H 影响产生了一些附加场,在该点处的磁场 不再是 H 了。受外界磁场影响使得
材料里也有内部额外磁场的过程,我们叫它 “ 磁化 ” 。我 们希望一件事物更加具体,


就说把它具体化, 希望一个企业有规模,就说把它规模化, 同样 希望一块材料里面有
更多额外磁场,就说把它 “ 磁化 ” 。
我们管产生的额外磁场大小叫做 M 。与磁导率一样,为了研究这个额外的磁场
M 与外加场 H 的关系,我们定义磁化率 χ=MH. 磁化率大,说明同样大的外磁场,能产
生更多的内在额 外磁场; 磁化率为很小, 说即使外加磁场很大, 里面的材料也 “ 懒得
理它 ” , 只有微弱的响应。 这里要注意两点。这是你不难发现, 磁化率也是线性响
应的过程。 所谓线性响应, 好比我们 有五块钱,就能从售货机里买一罐可乐,我们有
十块,根据线性响应,就能买两罐, 15块 买三罐;如果买得多给打折, 20块给五罐,那么
输入(钱和输出(可乐瓶数就不符合 线性响应了。磁场情形也一样,太强的外加场 H
(输入 ,感生场 M 作为输出,就不符合现 行响应了。此外还要注意一点,磁化率可正可
负。所谓正磁化率 χ>0,就是说产生的内部磁 场 M 方向与外加磁场 H 相同; 负磁化
率 χ<0, 就是材料内部由于 H 产生的额外磁场 M 和外 场 H 方向相反。
进一步, χ>0但是数值不太大的,你命名他为顺磁介质,它顺从的跟着磁场方向嘛;
χ>0数 值比较大的,就是铁磁介质,由于其他机制(超过深度不加以介绍 ,外加的磁场
产生了很 大的内磁场,比用用电流制造永磁铁的过程; χ<0,就是 H 给材料产生的外
加磁场 M 与 H 方向相反, 所以就是反磁介质, 或叫抗磁介质; 如果是第一类超导体,
它所谓的完全抗磁性, 就是这个意思:外加场 H ,总有感生的内场 M ,把外场抵消,使
得超导体内部磁场为零。 物理上看,好像磁场穿不进来一样。
这样,总场 B 在某点的值,应该是该处的外场值 H ,与 H 的感生下产生的额外场
M 在该点 的值的和。写成 B(r=H(r+M(r, r 表示空间处注意这是对任何一点都成立;
实际上,如果 使用高斯单位制, 由于需要考虑了麦克斯韦方程电和磁的对称性, 以及
球面的立体角, 正确 的式子是 B(r=H(r+4πM(r。如果要换成 SI 单位制,则是
B=μ0[H(r+M(r].
这个式子的正确解释是:总磁场等于外加磁场和感生的磁场(就叫它磁化 的矢量
和。 既然 B 表示总场,已经考虑了感应产生的磁化 M ,就叫做 B 为磁感应强度; H 来


源于外场,就 叫它磁场强度; M 是 H 磁化感生的,就叫它磁化强度。注意这个式子是
普遍的。在线性响 应的额外前提下,我们有 M=χH成立。
这样, H 表示电流产生的外场, B 表示总场。它们都有物理意义。物理学家之所
以争吵哪个 物理量更加基本,也在于此。因为电流和电荷受力,分别产生了 H 和 B ,
那么谁更加基本 的确是个问题。 后来电流的微观机制发现, 原来电流本质也是电子
受力产生的漂移 (注意这 里是受电场力 。因此受力图像里的 B 就比电流得来的 H
更加基本了。有些人说 H 没有意 义,试想,物理学家怎么会定义没有物理意义的物理
量呢?