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P. 34
2 研究一下,出现下列情况时,分析过程有何更改。
(a)
如果与
(b)
如果与
(c)
如果,
提示:
当 系统处于均匀态的时候,所有相关的物理量都将有其各自确定的值;我们的目
的是研究系统因为一个小的 扰动而偏离均匀态的时候,它能否在经过一段时间以
后回到这个均匀态。如果能,我们就称之为稳定的, 反之为不稳定的。我们把这
一分析过程称之为稳定性分析过程。它的基本思路是:首先确定系统的均匀态 (或
者称为平衡解),然后就每一个状态分析其稳定性,即引入小扰动,写出关于扰
动的物理方 程,并化简保留线性项,进而求解线性微分方程(组),如果关于扰动
部分的解不随时间的增长而趋于零 ,说明该均匀态是不稳定的。
参考答案:
是
是
,和
的函数。
的函数。
都是的函数。(补充讨论)
控制方程:
均匀态:
小扰动:
(a) 自行写出分析过程,参考结果如下:
线性常系数
偏
微分方程组:
稳定性条件:
(b) 自行写出分析过程,参考结果如下:
线性常系数
偏
微分方程组:
稳定性条件:
(c) 参考分析过程:
i)
将,,和
作Taylor展开,忽略二阶(包括二阶以上)小量:
ii)
代入控制方程整理,忽略二阶(包括二阶以上)小量:
其中:
iii)
稳定性分析:
猜测有如下的形式解:
代入ii)的方程中可得:
有非平庸解的条件是系数行列式为零:
稳定性的充分条件:
稳定性条件:
注:这里根据物理条件已经假定
(为什么?上式两根均为负,见书上的分析!)
,当然也可以放弃这一假设,进行更详细的讨论。
注意:
(1) 和的书写,如这里也可以写作;
(2) 是一阶小量,不是二阶小量;
(3) /
4 定义 为,且假设是正小量。忽略的高次项,找到二次方
程较大根的近似值。推出增长得最快的扰动的波长的近 似值。
提示:(部分符号已作修改!做作业时要把下面省略的详细步骤补充完整!)
i)
二次方程:
ii)
定义:
iii)
失稳条件:
因为是小量,所以也是小量,进而可知也是小量。
iv)
二次方程较大根的近似值:
v)
增长得最快,说明扰动最大
极大值条件:
小技巧:
(舍去负值)
vi)
波长近似值:
因为
注意:
,所以
波长近似值:
(1)
正确理解题目的意思。
(2)
掌握
在时的Taylor展开
(the Taylor expansion)
。
P. 51
6 在(9)式得方程中消去,以便得到关于径向运动的一个微分方程。把它积分 以便推得径
向运动的开普勒表示式
,
此处a是椭圆的长半轴,e是偏心率,n是轨道的频率,T是经过近日点的时间(the time of
perihelion passage),而E(称为偏近点角, the eccentric anomaly)是一个参数,每走一圈,它
的取值范围为。位置角度即为所谓的真近点角(the true anomaly),量值
,随时间而线性变化,称为平近点角(the mean anomaly)。
在推导中,应先得到下列形式的能量方程
为此,请注意在近日点和远日点(即分别离太阳最近和最远的位置)处的径向速度为零。
本题重点复习和掌握简单微积分和微分方程的解法,简要了解一下天文学名词。
提示:从轨道运动方程推导能量方程。
参考答案:
轨道方程:
由第二个式子,有:
代入第一个式子,有:
上式两边同乘以,整理得:
积分上式得:
在远日点和近日点处的径向速度为零,即:
因此: (注意C1是否写对了,可能差一个符号)
能量方程:
令,有:
即:
令,则有:
因此:
当
所以:
偏近点角和真近点角的关系:
时,,则
,
补充题:
用简单函数(如幂级数、指 数函数、对数函数)来表示当
(本题要求给出具体分析过程!!!)
(a)
(b)
(c)
时函数的量阶:
(d)
(e)
(f)
(g)
提示: 两个函数之间的关系:
/
/
参考分析过程举例如下:
方法一、可作Taylor展开(the Taylor expansion)的情况:
(求量阶只需要展出第一项即可,这里多展了几项,只作参考)
(a)
因为,
则
(b)
同(a)有,
(c)
(d)
(g)
方法二、不可能只作Taylor展开的情况:
(e) 逐渐忽略小量
(f) 这里只讨论的情况:
方法三、猜测比较法,如:
(c) 猜测量阶为,比较时使用L’Hospital法则(the L'Hospital's rule):
为使
(g) 猜测 量阶为
,只有取
,比较时使用L’Hospital法则(the L'Hospital's rule):
为使
详细解题示例:
(a)
,只有取
方法一:直接进行Taylor展开(the Taylor expansion)
因为:
…
所以:
方法二:
因为:
所以:
则:
方法三:
猜测量阶为
,比较时使用L’Hospital法则(the L'Hospital's rule):
为使
注意:
(1)
,只有取
称为的双曲正弦函数,也可以写作:
称为的双曲余弦函数,也可以写作:
称为的反双曲正弦函数,也可以写作:
称为的反双曲余弦函数,也可以写作:
有同学将理解为、
;
;
;
。
,都是不对的。
参考:/topics/
(2) 幂级数不足于构成完备的标准函数集,需要补充对数函数、指数函数,
以及
P. 64
10 水星轨道方程:
式中,,是一小参数。
题目提示的方法:
解:(题目中部分符号有意更改,做作业要求按原题的符号推导!)
设方程有形式解:
一阶导数:
二阶导数:
平方项:(补充推导过程!)
方程左边:
方程右边:
由的任意性,则:
一级近似:(补充推导过程!)
因此:
所以:
两个相继的近日点之间的角度为:
注:
平方项中涉及了三角函数的积化和差,请自行复习。
我们也可以有下面更加一般化的写法:
设方程有形式解:
一阶导数:
二阶导数:
平方项:
方程左边:
方程右边:
。。。。。。。。。。。。。。。。。。。
庞加莱方法(Poincare’s method)
水星轨道方程:
式中,,是一小参数。
解:(题目中部分符号有意更改,做作业要求按原题的符号!)
假设:
则:
即原方程左边:
原方程右边:
当
因为当
则:
时:
(近日点)即
时,
而当
很小时:
方程右边除了零阶的项以外,最大的项为,它是
因此方程的左边除了零阶的项以外,最大的项的量阶必须为
我们可以分别讨论和两种情况,
易见这两种情况均不合理,前者不可能找到一个常数
立,
后者不能消除久期项的影响;因此必须有
使得
,此时
成
为消除久期项(自行复习高等数学内容),关于
结合定解条件
我们可以定出
即有:
的系数必须为零,则
两个相继的近日点之间的角度为:
为得到更高阶的解,我们可以继续假设如下形式:
具体的讨论略去,因为方法完全类似于上述的讨论。
极烦的方法:
水星轨道方程:
式中,,是一小参数。
这是来自一本很老的纸版参考答案的题解,里面有诸多笔误,
但还是不断被传抄,因此我们将其主要的错误修改后贴在这里,仅供参考。
实际上,这个解题过程相当繁琐,原因是它一开始就将一级近似代入方程推导,
我们前面提供的方法有效地避免了这一复杂性,希望引起大家的重视。
先简要提炼一下这份参考答案的解题过程:(最烦的方法,吃力不讨好!)
解的形式:
一级近似:
Taylor展开:
则:
方程左边:(太复杂略去)
方程右边:(太复杂略去)
相应项相等:
所以:
两个相继的近日点之间的角度为:
!!详细图片见网上答案!!
P. 90
4
(a) 阶的第一类贝塞耳函数(Bessel function of the First Kind)的定义如下:
证明(形式地)这个级数给出了贝塞耳方程(Bessel differential equation):
的解。
(b) 如果是整数,试证:
(c) 证明:
它可充当带有整数下标的贝塞耳函数(Bessel differential equation)的母函数。
(d) 证明:
(e) 证明:
提示:本题要求验证即可,有推导兴趣的参见“数学物理方程(科大版p.84)”。
(a) 推导过程如下:
因此:
式中,为The (complete) gamma function
(b) 推导过程如下:
(c) 推导过程如下:
(d) 令,代入(c),利用Euler公式(The Euler formula)得:
两边同乘以,并在上对积分,交换积分和求和的顺序有:
式中,
因此:
是the Kronecker delta.
(e) 令,代入(d)得:
实际上就是周期函数的性质。
P. 102
7:求下列积分当
(a) 补余误差函数:
时的渐近展开式:
(b) Fresnel积分:
&
参考答案:(参考答案中有些符号和书上原题有可能不同,做作业请按原题!)
提示:
分部积分法(integration by parts),注意渐近展开(asymptotic expansion)的表示(p.94)。
(a) The complementary error function:
或者
或者
或者
(b) Fresnel integrals:
(可直接推导,也可利用上述结果,具体推导过程略去,做作业需要完全写出!)
因此:
或者写作:
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